Большая Советская Энциклопедия (МА)

Большая Советская Энциклопедия

Магнитка

Магни'тка, посёлок городского типа в Кусинском районе Челябинской области РСФСР. Расположен на Южном Урале, на реке Куса (бассейн Камы), в 17 км к северу от Златоуста. 12,5 тысяч жителей (1972). Добыча железной руды.

Магнитная анизотропия

Магни'тная анизотропи'я, неодинаковость магнитных свойств тел по различным направлениям. Причина М. а. заключается в анизотропном характере магнитного взаимодействия между атомными носителями магнитного момента в веществах. В изотропных газах, жидкостях, поликристаллических твёрдых телах М. а. в макромасштабе не проявляется. Напротив, в монокристаллах М. а. приводит к большим наблюдаемым эффектам, например к различию величины магнитной восприимчивости парамагнетиков вдоль различных направлений в кристалле. Особенно велика М. а. в монокристаллах ферромагнетиков, где она проявляется в наличии осей лёгкого намагничивания , вдоль которых направлены векторы самопроизвольной намагниченности J_s ферромагнитных доменов . Мерой М. а. для данного направления в кристалле является работа намагничивания внешнего магнитного поля, необходимая для поворота вектора J_s

из положения вдоль оси наиболее лёгкого намагничивания в новое положение — вдоль внешнего поля. Эта работа при постоянной температуре определяет свободную энергию М. а. F_aн для данного направления (см. Ферромагнетизм ). Зависимость F_aн от ориентации J_s в кристалле определяется из соображений симметрии. Например, для кубических кристаллов:

,

где a₁ , a₂ , a₃ — направляющие косинусы J_s относительно осей кристалла [100] (рис. ), K₁ — первая константа естественной кристаллографической М. а. Величина и знак её определяются атомной структурой вещества, а также зависят от температуры, давления и т.п. Например, в железе при комнатной температуре K₁ ~ 10⁵ эрг/см³ (10⁴дж/м³ ), а в никеле K₁ ~ —10⁴эрг/см³ (—10³дж/м³ ). С ростом температуры эти величины уменьшаются, стремясь к нулю в Кюри точке . У антиферромагнетиков, ввиду наличия у них не менее двух магнитных подрешёток (J₁ и J₂ ), имеется, по крайней мере, две константы М. а. Для одноосного антиферромагнитного кристалла F_ан записывается в виде

(z — направление оси М. а.). Значения констант а и b того же порядка, что и у ферромагнетиков. У антиферромагнетиков наблюдается большая анизотропия магнитной восприимчивости c; вдоль оси лёгкого намагничивания c стремится с понижением температуры к нулю, а в перпендикулярном к оси направлении (ниже Нееля точки ) c не зависит от температуры.

Экспериментально константы М. а. могут быть определены из сопоставления значений энергии М. а. для различных кристаллографических направлений. Другой метод определения констант М. а. сводится к измерению моментов вращения, действующих на диски из ферромагнитных монокристаллов во внешнем поле (см. Анизометр магнитный ), так как эти моменты пропорциональны константам М. а. Наконец, эти константы можно определить графически по площади, ограниченной кривыми намагничивания ферромагнитных кристаллов и осью намагниченности, ибо эта площадь также пропорциональна константам М. а. Значения констант М. а. могут быть определены также из данных по электронному парамагнитному резонансу (для парамагнетиков), по ферромагнитному резонансу (для ферромагнетиков) и по антиферромагнитному резонансу (для антиферромагнетиков). Вследствие магнитострикции в магнетиках наряду с естественной кристаллографической М. а. наблюдается также магнитоупругая анизотропия, которая возникает при наложении на образец внешних односторонних напряжений. В поликристаллах, при наличии в них текстуры магнитной или текстуры кристаллографической, также проявляется М. а.

Лит.: Акулов Н. С., Ферромагнетизм, М. — Л., 1939; Бозорт Р, Ферромагнетизм, перевод с английского, М., 1956; Вонсовский С. В. и Шур Я. С., Ферромагнетизм, М. — Л., 1948; Вонсовский С. В., Магнетизм, М, 1971.

С. В. Вонсовский.

Магнитная анизотропия кубических монокристаллов железа. Приведены кривые намагничивания для трёх главных кристаллографических осей [100], [110] и [111] ячейки кристалла железа; J — намагниченность, Н — напряжённость намагничивающего поля.

Магнитная антенна

Магни'тная анте'нна,рамочная антенна (обычно многовитковая) с сердечником из магнитного материала. В качестве магнитных материалов чаще всего используют магнитодиэлектрики или ферриты (ферритовая антенна), М. а. применяются преимущественно для приёма радиоволн в радиопеленгации, радионавигации и особенно широко в малогабаритных радиовещательных приёмниках. Диаграмма направленности их такая же, как у обычной рамочной антенны. Рамка М. а. обычно подключается к конденсатору переменной ёмкости, образуя на входе приёмника настраиваемый на рабочую длину волны параллельный резонансный контур. При больших мощностях электрических колебаний (например, в режиме передачи) в сердечнике М. а. возбуждается сильное электромагнитное поле, что приводит к нежелательному изменению её характеристик. Сердечник М. а. выполняется в виде сплошного стержня либо, при больших её размерах, набирается из отдельных секций. Внесение сердечника внутрь рамки (обмотки из проводника тока) увеличивает индуктируемую в рамке эдс в N раз, сопротивление излучения М. а. в N² раз, индуктивность рамки примерно в N раз. Значение N определяется по формуле: N = m_эф x b² / r² ,

где m_эф — эффективное значение магнитной проницаемости сердечника, зависящее от начальной магнитной проницаемости материала сердечника m и отношения его длины к радиусу, b — радиус сердечника, r — радиус рамки.

Наряду с положительным эффектом увеличения эдс введение сердечника в рамку сопровождается увеличением тепловых потерь в ней, вызванных наведёнными в сердечнике токами проводимости и потерями на гистерезис . Потери, как правило, больше при использовании материалов с высокими значениями магнитной проницаемости и растут с укорочением длины принимаемой волны. Это ограничивает диапазон использования М. а. гектометровыми и километровыми волнами и целесообразные значения N , которые для декаметровых волн, например, не превышают нескольких десятков.

Лит.: Хомич В. И., Ферритовые антенны, 3 изд., М.. 1969; Вершков М. В., Судовые антенны, Л., 1972.

Г. А. Лавров.

Магнитная восприимчивость

Магни'тная восприи'мчивость, физическая величина, характеризующая связь между магнитным моментом (намагниченностью) вещества и магнитным полем в этом веществе.

Объёмная М. в. равна отношению намагниченности единицы объёма вещества J к напряжённости Н намагничивающего магнитного поля:

 = J /H . М. в. — величина безразмерная и измеряется в безразмерных единицах М. в., рассчитанная на 1 кг (или 1 г ) вещества, называется удельной (_уд = /r, где r — плотность вещества), а М. в. одного моля — молярной: c = _уд xМ , где М — молекулярная масса вещества.

М. в., может быть как положительной, так и отрицательной. Отрицательной М. в. обладают диамагнетики , они намагничиваются не по полю, а против поля. У парамагнетиков и ферромагнетиков М. в. положительна (они намагничиваются по полю). М. в. диамагнетиков и парамагнетиков мала (~10^{– 4} —10^{– 6} ), она слабо зависит от Н и то лишь в области очень сильных полей (и низких температур). Значения М. в. приведены в таблице.

Магнитная восприимчивость некоторых диамагнетиков и парамагнетиков (при нормальных условиях)^*

Диамагнетики	c·106	Парамагнетики	c·106
Элементы	Элементы
Гелий He	–2,02	Литий Li	24,6
Неон Ne	–6,96	Натрий Na	16,1
Аргон Ar	–19,23	Калий K	21,35
Медь Cu	–5,41	Рубидий Rb	18,2
Серебро Ag	–21,5	Цезий Cs	29,9
Золото Au	–29,59	Магний Mg	13,25
Цинк Zn	–11,40	Кальций Ca	44,0
Бериллий Be	–9,02	Стронций Sr	91,2
Висмут Bi	–284,0	Барий Ba	20,4
Неорганические соединения	Титан Ti	161,0
AgCl	–49,0	Вольфрам W	55
BiCl3	–100,0	Платина Pt	189,0
CO2 (газ)	–21	Уран U	414,0
H2 O (жидкость)	–13,0 (0 °C)	Плутоний Pu	627,0
Органические соединения	Неорганические соединения
Анилин C6 H7 N	–62,95	CoCl2	121660
Бензол C6 H6	–54,85	EuCl2	26500
Дифениламин C12 H11 N	–107,1	MnCl2	14350
Метан CH4 (газ)	–16,0	FeS	1074
Октан C8 H18	–96,63	UF6	43
Нафталин C10 H8	–91,8