Концепции современного естествознания: Шпаргалка
Шрифт:
Это выражение было получено из опыта Лоренцем, и величина F носит название обобщенной силы Лоренца.
Между электричеством и магнетизмом имеется глубокая связь, суть которой раскрывает теория относительности. Деление на электрическое и магнитное поля носит лишь относительный характер. Проиллюстрируем это следующим примером. Пусть в некоторой инерциальной системе отсчета К заряд q неподвижен. Тогда он создает электрическое поле, а магнитное поле отсутствует. В другой инерциальной системе отсчета K', движущейся относительно К-системы со скоростью v, заряд q движется
25. ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ
В случае когда ? (напряженность электрического поля) и B (индукция магнитного поля) зависят только от времени и координаты x, они имеют вид
= m cos (t – kx),
B = Bm cos (t – kx),
где m и Bm – амплитуды напряженности электрического и индукции магнитного полей соответственно; = 2/T – частота колебаний (T – период колебаний); k = 2/ – волновое число ( – длина волны).
Из (1) непосредственно следует, что имеет место распространение электромагнитной волны, так как изменения векторов и B происходят по закону косинуса, аргумент которого зависит линейно от времени и координаты. Если зафиксировать координату и посмотреть, как изменяется со временем, то можно убедиться, что эти изменения происходят по закону косинуса с периодом T (рис. 1, а). А если мгновенно сфотографировать в момент времени t распределение векторов и B вдоль координаты x, то можно убедиться, что эти векторы меняются по координате также по закону косинуса с периодом, равным длине волны (рис. 1, б).
Электромагнитная волна является поперечной, так как колебания векторов и B происходят в направлениях, перпендикулярных направлению распространения, причем эти векторы перпендикулярны друг другу и образуют с вектором скорости v распространения волны правую винтовую тройку.
Рис. 1. Временная зависимость напряженности электрического поля (а) и координатная зависимость векторов напряженностей электрического и магнитного полей (б)
26. ВОЛНОВАЯ ОПТИКА
Волновая оптика – это раздел физики, изучающий совокупность явлений, в которых проявляется волновая природа света, т. е. свет рассматривается как электромагнитная волна. Вопрос о том, что такое свет, интересовал человека издревле, и по мере накопления экспериментальных данных о его свойствах менялись и представления о нем. Рассмотрим эволюцию представлений о природе света.
1. Пифагор (VI век до н. э.) считал, что предметы становятся видимыми благодаря мельчайшим частицам, испускаемым
2. Декарт (XVII век) полагал, что свет – это сжатие, распространяющееся в идеальной упругой среде (эфире), заполняющей мировое пространство и промежутки между частицами тел.
3. Ньютон (ок. 1670 г.) высказал предположение о том, что свет имеет корпускулярную природу.
4. Гюйгенс (ок. 1678 г.) сделал попытку объяснить распространение, отражение и преломление света с точки зрения волновой теории.
5. Благодаря работам Юнга, Френеля и других ученых по интерференции и дифракции света (1802-1850 гг.) чаша весов склонилась в пользу волновой природы света.
6. Максвелл (60-е годы XIX века) пришел к заключению, что свет – это электромагнитные волны.
7. Планк (1900 г.), изучая спектральную плотность излучения абсолютно черного тела, выдвинул гипотезу о том, что свет излучается порциями – квантами; объяснение фотоэффекта, сделанное Эйнштейном (1905 г.), было основано на том, что свет не только
излучается, но и распространяется и поглощается также квантами. Частицы света, энергия которых квантована, позднее были названы фотонами.
Следовательно, свет, с одной стороны, проявляет волновые свойства (интерференция и дифракция), а с другой – корпускулярные (излучение, фотоэффект и др.), т. е. существует корпускулярно-волновой дуализм природы света.
27. ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СВЕТА
Явление наложения волн с образованием устойчивой картины максимумов и минимумов называется интерференцией света.
Первый демонстрационный эксперимент по наблюдению интерференции света был поставлен в 1802 году английским физиком Т. Юнгом (1773–1829). Опыт Юнга выполняется следующим образом. Сначала свет направляется на непрозрачную преграду П1 с узкой щелью (рис. 1), затем свет, прошедший через эту щель, падает на вторую непрозрачную преграду П2 уже с двумя узкими, близко расположенными щелями, которые фактически являются источниками света с высокой степенью когерентности. Свет от этих двух щелей попадает на экран Э, на котором и наблюдается интерференционная картина, состоящая из чередующихся полос различной интенсивности.
Максимумы интенсивности находятся в тех областях экрана, для которых оптическая разность хода кратна целому числу длин волн, а именно = S2 – S1 = ± m, где S1 и S2 – оптический путь первой и второй волны соответственно, – длина волны света, m = 0, 1, 2, 3, … Это означает, что колебания векторов напряженности электрического поля в данной области экрана синфазны и, следовательно, интенсивность света будет иметь максимальное значение.
Минимумы интенсивности имеются там, где оптическая разность хода кратна полуцелому числу длин волн, т. е. = ±(m + 1/2). В этом случае колебания векторов напряженности электрического поля происходят в противофазе и волны гасят друг друга.
Рис. 1. Схематическое изображение установки для проведения опыта Юнга по интерференции света и распределение интенсивности света I на экране