Фейнмановские лекции по физике. 6. Электродинамика

Фейнман Ричард Филлипс

(21.28)

На первый взгляд кажется (и почти все так и подумают), что ответ состоит в том, что интеграл от r по такому «точечному» заряду равен просто общему заряду q, т. е. что

Через r'₁₂здесь обозначен радиус-вектор от заряда в точке (2) к точке (7), измеренный в более раннее время (t—r₁₂/c). Эта

формула ошибочна.

Фиг. 21.5. «Точечный» заряд (рассматриваемый как неболь­шое распределение зарядов в форме куба), движущийся со скоростью v к точке (1).

Правильный ответ такой:

(21.29)

где v_r' — компонента скорости заряда, параллельная r₁₂, т. е. направленная к точке (1). Сейчас я объясню, почему это так. Чтобы легче было следить за моими доводами, я сперва проведу расчет для «точечного» заряда в форме небольшого заряженного кубика, который движется к точке (1) со ско­ростью v(фиг. 21:5). Сторона куба будет а, это число пусть будет много меньше r₁₂ [расстояния от центра заряда до точки (1)].

Чтобы оценить величину интеграла (21.28), мы вернемся к основному определению: запишем его в виде суммы

(21.30)

где r_i — расстояние от точки (1) к i-му элементу объема DV_i, а r_i– — плотность заряда в DV_i в момент t_i=(t-r_i/с). Поскольку все r_i>>а, удобно будет выбрать все DV_i в виде тонких прямо­угольных ломтиков, перпендикулярных к r₁₂ (фиг. 21.6).

Предположим, что мы начали с того, что взяли элементы объема DV_i некоторой толщины w, много меньшей а.

Отдельные элементы объема будут выглядеть так, как по­казано на фиг. 21.7, а. Их нарисовано гораздо больше, чем нужно, чтобы закрыть весь заряд. А сам заряд не показан, и по весьма существенной причине. Где его нужно нарисовать? Ведь для каждого элемента объема DV_i надо брать r в свой момент t~(t-r/с). Но раз заряд движется, то для каждого элемента объема DV_i он окажется в другом месте!

Начнем, скажем, с элемента объема 1 на фиг. 21.7, а, выбранного так, чтобы в момент t_l = (t-r₁/с) «задняя» грань заряда пришлась на DV_i (фиг, 21.7, б).

Фиг. 21.6, Элемент объема DV_i, используемый для вычисления потенциалов.

Фиг. 21.7.

Интегрирование r(t-r'/c)dV для движущегося заряда.

Тогда, вычисляя r₂DV₂, нужно взять положение заряда в несколько более позд­нее время t₂=(t- r₂/c) и заряд к этому времени сместится в по­ложение, показанное на фиг. 21.7, в. Так же будет с DV₃, DV₄ и т. д. Вот теперь можно подсчитывать сумму.

Толщина каждого DV_i– равна w, а объем wa². Поэтому каж­дый элемент объема, накладывающийся на распределение заряда, содержит в себе заряд wa²r, где r — плотность заряда внутри куба (мы считаем ее однородной). Когда расстояние от заряда до точки (1) велико, то можно все r_i в знаменателях по­ложить равными некоторому среднему значению, скажем, взятому с учетом запаздывания положению r' центра куба. Сумма (21.30) превращается в

где DV_N—тот последний элемент DV_i, который еще накла­дывается на распределение зарядов (см. фиг. 21.7, д). Сумма тем самым равна

Но ra³ — просто общий заряд q, a Nw—длина b, показанная на фиг. 21.7, д. Получается

(21.31)

А чему же равно b? Это длина куба зарядов, увеличенная на расстояние, пройденное зарядом за время от t₁=(t-r₁/с) до t_N=(t—r_N/с). Это расстояние, пройденное зарядом за время

А поскольку скорость заряда равна v, то пройденное рас­стояние равно vDt = vb/c. Но длина b — само это расстояние плюс a:

Отсюда

Здесь, конечно, под v подразумевается скорость в «запазды­вающий» момент t' = (t-r'/с); это можно указать, записав [1—v/c]_зап; тогда уравнение (21.23) для потенциала прини­мает вид

Это согласуется с тем, что было предположено в (21.29). Поя­вился поправочный множитель. Он появился потому, что в то время, как наш интеграл «проносится над зарядом», сам заряд движется. Когда заряд движется к точке (1), его вклад в ин­теграл увеличивается в b/а раз. Поэтому правильное значение интеграла равно q/r', умноженному на b/а, т.е. на 1/[1—v/c]_зan.